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手机买球基态原子招揽其共振辐射，外层电子由基态跃迁至鼓励态而形成原子招揽光谱。原子招揽光谱位于光谱的紫外区和看来区。
在寻常的原子招揽测定条目下【手机买球的正规app】，原子蒸气中基态原子数相似即是总原子数。在原子蒸气中（囊括被测元素原子），或者会有基态与鼓励态生涯。遵循热力学的道理，在必定温度下抵达热平定时，基态与鼓励态的原子数的比率按照Boltzman分散定律。
Ni与N0不同为鼓励态与基态的原子数；gi / g0为鼓励态与基态的统计权重，它显露能级的简并度；T为热力学温度；k为Boltzman常数；Ei为鼓励能。
从上式可知，温度越高，Ni / N0值越大，即鼓励态原子数随温度降低而扩展，况且按指数关联转变；在肖似的温度条目下，鼓励能越小，招揽线波长越长，Ni /N0值越大。只管这样转变，不过在原子招揽光谱中，原子化温度大凡小于3000K，大大多数元素的zui强共振线 nm，Ni / N0值绝大个别在10*简单总结，鼓励态和基态原子数之比小于千分之一，鼓励态原子数能够渺视。以是。基态原子数N0能够相似即是总原子数N。
一束分歧频次强度为I0的平行光经由过程厚度为l的原子蒸气，一个别光被招揽，透过光的强度In效率招揽定律
式中kn是基态原子对频次为n的光的招揽系数。分歧元素原子招揽分歧频次的光，透过光强度对招揽光频次作图，以下图：
云云就不用要用高判袂率的单色器，而只需将其宁可它谱线分别【手机买球的正规app】，就可以测出峰值招揽系数。
△nD（ln2/p）1/2pe2N0ƒ/mc能够看出，峰值招揽系数与原子浓度成反比，只需能测出
锐线光源是放射线半宽度远小于招揽线半宽度的光源，如空腹阴极灯。在利用锐线光源时，光源放射线半宽度很小，而且放射线与招揽线的主题频次一律。这时候放射线的表面可看做一个很窄的矩形，即峰值招揽系数Kn在此表面内不随频次而更改，招揽只限于放射线表面内。云云，必定的K0便可测出必定的原子浓度。
I0经由过程原子蒸气，尔后测出被招揽后的光强I，此一招揽经过吻合朗伯-比耳定律，即
K为招揽系数，N为自如原子总额（基态原子数），L为招揽层厚度。吸光度A可用下式显露
